EL ELECTRON

Se expone a continuación un modelo de electrón. Consideramos que esta partícula tiene dos mecanismos de inercia.

1) La onda= de materia, cuya energía es e =3D p.v.h donde p es la cantidad de movimien= to, v es la velocidad y h es la constante de Planck. =

La onda de materia, al depender de la constante de Planck, revela su naturaleza de onda que lleva energía de acuerdo a su longi= tud y aumenta al cuadrado con su inversa (la frecuencia). La energía int= erna del electrón es E =3D M.c², d= onde M es la masa del electrón y c es la velocidad de la luz. La energ&iacu= te;a total que contiene el electrón móvil es E + e. La masa adicio= nal debida a la velocidad es m =3D e/c². Así, la masa total e= s M + m. Esto significa que el electrón (como cualquier otra partíc= ula) es capaz de obtener masa extra del espacio. Y m es realmente una masa porqu= e se porta como tal en un haz de electrones.

2) Una ent= idad que llamaré "electroide" y que es generado por el electrón en movimiento.

El electro= ide rodea al electrón en movimiento y está compuesto de lí= neas paralelas de dipolos que crean un campo dipolo. Una línea-dipolo se compone de una cadena de dipolos conectados por sus polos opuestos de tal manera que cada par tiene uno determinado de sus polos dirigido en el mismo sentido. De momento, consideramos que cada línea es parte de un camp= o de fuerza electromotriz. Este campo se puede representar con flechas que indic= an la dirección en que las cargas (esta vez negativas) son movidas por = el mismo. (figura 1)

FIGURA 1

En el centro del campo est&a= acute; el electrón. La intensidad del campo decrece con el cuadrado de la distancia. Con el electrón inmóvil este campo se anula. Dos electrones que se mueven a diferentes velocidades y en diferentes direccion= es tienden a igualar los módulos y las direcciones de sus respectivas velocidades. Dos electrones que se mueven paralelamente a la misma velocida= d se atraen en proporción a las intensidades de sus campos.

Los efectos descritos se sum= an a las fuerzas eléctricas estáticas.

Las fuerzas electrodinámicas se representan como caños de sección circular de diámetro dado, conteniendo bolitas con dipolo de eje paralelo al caño, con extremos negativos orientados en direcci&oacut= e;n del movimiento del electrón.

FIGURA 2

La figura 2 representa un electrón (círculo negro en el centro). La dirección de movimiento es horizontal, de izquierda a derecha. Las líneas curvas representan a los caños. Del lado derecho de la figura se representan las unidades dipolo que llenan los caños, como detalle aumentado. Los círculos rojos y verdes representan las unidades de dipolo como pare= s de bolitas que son los dipolos: rojo es positivo y verde es negativo. El negat= ivo se orienta en el sentido del movimiento del electrón. Con un positr&= oacute;n sería al revés: con los positivos en sentido del movimiento d= el positrón.

Se nota que las bolitas (y el diámetro de los caños) disminuyen al acercarse al electrón. Cada par de bolitas representa un eterón con dipolo= . En realidad son pares de líneas adosadas donde ambos se mueven longitudinalmente en sentidos contrarios. Son haces polares. El electr&oacu= te;n en movimiento los crea. La zona de menores diámetros es la zona de éter más denso donde se concentra más energía. = En la zona que rodea al electrón, la densidad disminuye con el cuadrado= de la inversa de la distancia. Se puede considerar como una entidad de simetría esférica que se extiende hasta el infinito teórico (no práctico): es el mismo electroide.

El electroide de un electrón en movimiento trata de mover los demás electrones cercanos en un vector paralelo al del primero, en proporción a su velocidad; además, los electrones se atraen también en proporción a su velocidad paralela. Las repulsiones estáticas= se suman y son independientes de la velocidad.

Muchos electrones juntos en movimiento suman sus electroides y crean un campo de haces polares (CHP), c= on eterones comprimidos. Estos haces se atraen entre sí lateralmente po= rque los dipolos se orientan en el mismo sentido; si se orientan en sentidos opuestos, se repelen. (Dos conductores eléctricos, con corriente en ambos en el mismo sentido, se atraen; con corrientes en sentidos opuestos se repelen.)

El electrón en movimi= ento, además de CHP, genera su intron dentro de su propio electroide, densificando el medio delante y detrás. Si el CHP se mueve con el electrón, éste forma intron con el espacio inmóvil circundante, respecto al cual se mueve. Es el primer mecanismo de inercia. =

Si el electrón se mue= ve respecto al éter, genera el CHP. La velocidad del electrón es proporcional a la intensidad del CHP. Si algo trata de detener al electrón, el CHP lo impulsa hacia delante. Este es el segundo mecani= smo de inercia.

Si un electrón es ace= lerado dentro un CHP que generan otros electrones que se mueven en el sentido opue= sto, el primero genera un electroide opuesto, un "contra-electroide", = de haces polares con orientación de dipolos opuesta. Es un electroide q= ue lo impulsa "en contra de la corriente" que generan los demá= ;s.

Este concepto se muestra en acción en el caso de un transformador. En el primario hay una corrie= nte porque en un extremo hay presión para que entren los electrones (polo negativo de un generador) y en el otro extremo hay algo que los succiona (p= olo positivo del generador). La corriente genera un CHP dentro del cual estarán todos los electrones del secundario. Estos electrones, al aumentar la corriente, se mueven, pero la carga del secundario los acelera = en contra y los detiene; mientras son detenidos (acelerados en contra del CHP)= se genera un electroide en contra del CHP. O sea, están en equilibrio c= on la presión del CHP que genera la corriente primaria, con velocidad en contra del CHP. Forman un electroide propio dentro del CHP. Hay un CHP crea= do por la corriente primaria y, en el secundario, los electrones tienen sus contra-electroides propios. Si disminuye la corriente primaria, se debilita= el CHP primario y los contra-electroides impulsan a los electrones en sentido contrario.

En general, una corriente cr= ea un CHP que, a su vez, arrastra a los electrones en su dirección. Si algo frena los electrones, éstos desarrollan contra-electoide y se detien= en. Si el CHP original cesa, los electrones querrán moverse en sentido opuesto.

Se puede observar que la inducción eléctrica se explica prescindiendo del concepto de campo magnético. Entonces, ¿Qué es el campo magnético?

Los haces polares se atraen lateralmente si sus dipolos se orientan en el mismo sentido y se repelen si= se orientan en sentidos opuestos. Esta atracción-repulsión es pe= rpendicular al movimiento de las cargas y las fuerzas que genera hacen al campo magnético.

El campo magnético es virtual.

El campo de haces polares es real.

El electroide ro= dea al electrón, por lo tanto avanza en el espacio a la velocidad del electrón. Por eso, no puede alcanzar la velocidad de la luz. No term= ina bruscamente en un radio determinado, sino se extiende lejos, reduciéndose su intensidad con el cuadrado de la distancia. El electroide no es un fotón, pero sí tiene una cantidad dada de energía. La similitud con el fotón es que las energías= de un electroide y de un fotón pueden ser iguales y en tal caso uno pue= de convertirse en otro y viceversa.

Al acelera= r un electrón, éste comenzará a extender su electroide. Esta extensión es a la velocidad de la luz. Durante el crecimiento, hay u= na gran similitud con un fotón, pero NO es un fotón. El electroi= de avanza en la dirección de sus vectores eléctricos, mientras q= ue el fotón lo hace perpendicularmente a los mismos.<= /p>

Un electrón que avanza dentro de su electroide puede recibir un empuje lateral de un fotón, ser acelerado o ser retardado (incluso detenido= ) e intercambiar energía. Así, un electrón puede ser deten= ido y perder su electroide que, a su vez, se convierte en un fotón. O bi= en, el fotón puede convertirse en electroide y darle al electrón = una velocidad de acuerdo a su energía.

Cuando un electroide se convierte en fotón, éste se aleja perpendicularmente porque los dipolos conservan su orientación. Cuan= do un fotón choca con un electrón, si se convierte en electroide= , el electrón adquiere velocidad en dirección perpendicular a la d= el fotón.

Y ahora consideraremos al electrón como una partícula que nació= ; al ser emitido por un neutrón.

El siglo p= asado (1935) Chadwik descubrió el neutró= ;n. Esto fue muy después de inventar el ingenuo modelo de los electrones= en órbita. La idea era que el electrón no puede caer en el núcleo. Era una idea basada en el "sentido común", = ya que se creía que es una "cosa catastrófica" y que después de tal caída el electrón "se lastima"= ;, "se rompe" y cosas similares propias de la vida cotidiana del macrocosmos. Estas ideas dominaron el desarrollo de las teorías resp= ecto a la estructura del átomo, actuando desde el subconsciente de los físicos. Eso más parece psicología que física, = pero no podemos ignorarlo debido a su efecto decisivo sobre la elaboració= n de las teorías de física. Ruego no olvidar que toda teoría está únicamente en la mente de los seres humanos, ya que la realidad no la podemos comprender, de modo que imaginamos algo en base a lo= que comprendemos. Por eso, se descartó la posibilidad de que un electrón fuera absorbido y reemitido por el núcleo y se buscó en una dirección equivocada, aceptando inclusive ideas mucho más ridículas que la absorción, como lo es el concepto del principio de incertidumbre y su consecuencia, el electró= ;n que "existe y no existe" en una órbita difusa.<= /span>

La emisión del electrón por el neutrón después de = 10 minutos de haber nacido el mismo es simultánea a la emisión d= e un paquete de energía (neutrino) que reduce la masa del neutrón.= A su vez, la falta del electrón es a expensas de la conversión = del "neutrón flaco" en protón. Si el neutrón fue capaz de emitir el electrón a pesar de la carga positiva que le qued= ara después, no hay ninguna “catástrofe” en admitir q= ue lo absorba y lo re-emita.

El electrón es atraído por el protón hasta ser absorbido.= Una vez absorbido, se eliminan las cargas y la energía potencial que contenían los campos estáticos de ambos (protón y electrón) se convierte= n en masa del (ahora) neutrón flaco. Flaco porque le falta la masa de un electrón (emitió el neutrino) y esto lo desestabiliza. Como lo hiciera la primera vez de su "vida", emite el electrón para convertirse de nuevo en protón. Luego, absorbe al electrón nuevamente, y el ciclo continúa estable. Obviamente, el electr&oacut= e;n "no se rompe ni se enferma" al ser reemitido y será un electrón normal, lo único que puede ser. Así, el proce= so de captura y re-emisión del electrón puede encajar perfectame= nte dentro de “lo aceptable”.

Si conside= ramos un electrón en órbita de radio r, se puede degenerar la órbita en elíptica hasta el punto en que el eje menor se anul= a y el eje mayor es 4r. El período será el doble. Así, si = un electrón es absorbido desde altura 2r y reemitido hasta la misma alt= ura (se supone que en 2r el electrón estaba detenido y cayó en el protón en caída vertical) un ciclo de absorción-reemisión es de la misma duración que una &o= acute;rbita completa de radio r.

Si reempla= zamos el modelo orbital de radio r por el modelo de electrón "saltarín" a altura 2r, obtenemos los mismos valores. El período es el mismo. La energía cinética de un electrón en órbita r es igual a la energía ciné= tica de un electrón que cae desde infinito (caída vertical) y lleg= a a altura 2r. O sea, los valores de tiempo y energía son los mismos y l= as reglas cuánticas siguen gozando de buena salud. El nuevo modelo enca= ja exactamente dentro de dichas reglas.

Pero hay diferencias importantes. El mecanismo de absorción es tal que, al anularse los campos estáticos del electrón y del protó= n, también se absorben los campos electrodinámicos. O sea, el electroide es absorbido y no quedan rastros del electrón y de los ca= mpos que generara antes de ser absorbido. Por tal motivo, no hay nada que determ= ine la dirección en que será reemitido, al menos nada externo al neutrón flaco. Al emitirse el electrón, el electroide no tiene tiempo de extenderse al infinito porque, ni bien el electrón llega a= su altura máxima, comienza la reabsorción. Su tamaño sólo llega a órdenes de los miles de Ä.

Si el período de emisión (del orden del ciclo de Compton del electrón, o sea, un ciclo de un fotón de la misma energía que la energía interna del electrón) coincide = con el paso de un fotón en la fase adecuada, puede afectar al neutr&oacu= te;n flaco e inducirlo a que emita el electrón en dirección de su propio vector eléctrico. Al suceder tal cosa, el electrón, al emerger del neutrón y al alejarse del mismo, comienza a desarrollar = su campo estático y, paralelamente, a generar su electroide. Así crecen simultáneamente los campos estáticos del protón= y del electrón, a la vez que el electroide comienza a expandirse. Estas expansiones suceden a la velocidad de la luz. El fotón avanza a la m= isma velocidad y así puede acoplarse al electroide naciente. Una vez que = el electroide llega a las condiciones cuánticas (tiempo-energía)= el frente de onda de los fotones se lo quita al electrón. Entonces, el electrón se detiene en forma tal que su onda de materia tambié= ;n convierte su energía en electroide. Esto trae la detención to= tal del electrón, donde toda su energía cinética se convirtió en un fotón, que sale disparado perpendicularmente = a la trayectoria de subida del electrón y en dirección del frente = de onda fotónica.

Este fenómeno se aprovecha en el láser, donde el barrido de los electrones excitados está en fase con la emisión de tales electrones. Por eso no se puede observar intervalo de tiempo entre el barri= do y la emisión de la energía. En el modelo orbital, se deber&iacu= te;a esperar a que el electrón caiga desde una órbita superior a u= na inferior. Esto retardaría la emisión y el frente se alejaría como para que el nuevo fotón no pueda integrarse a d= icho frente. No existiría el fenómeno láser. En el modelo de reemisión, en el momento del barrido, el electrón YA POSEE la energía (cinética) para entregar al frente de onda. Por eso no existe ningún intervalo.

El modelo = de electrón botante o "saltarín= " se detalla a continuación; como es algo "indigesto", se lo puede saltear, siguiendo con el capítulo EL EXPERIMENTO.<= /span>

Pero si al lector le interesa el tema, puede resultarle divertido.

Tomemos el= caso del hidrógeno y su espectro de emisión de luz.

Un electrón que llega desde infinito y es absorbido, se emite y cuando llega a la altura de Lyman queda detenido, emit= iendo un fotón de 912 Ä. ¿Por qué justamente a esta alt= ura?

Para detal= lar esto, primero debemos ver por qué un electrón puede "botar" estable entre el núcleo y tal altura.

Al ser emitido el electrón, para llegar a la altura de 1.06 Ä realiza 43 "sa= ltos de onda de materia". En cada ciclo de onda de materia avanza el equivalente de su "tamaño de Compton", o sea, la longitud de la onda de igual energía que la energía interna del electrón. (Para bajas velocidades, este valor es de 0,024 Ä) En cada ciclo, hay una velocidad promedio. Y cada ciclo tiene un determinado intervalo. Al subir el electrón, en cada uno de estos ci= clos hay un tiempo acumulado y un valor de energía cinética del electrón. Al iniciar la subida, dicho intervalo es mucho menor que el necesario para llegar a la constante de Planck = con la energía que posee. O bien, podemos decir que la energía es insuficiente para la formación de un fotón cuyo ciclo es el intervalo mencionado. En realidad, es un cuarto del ciclo de tal fotó= ;n, ya que se trata de llegar de cero a un máximo. El electrón su= be y, al pasar el tiempo, diminuye su energía. Se diría que debe alcanzar la constante de Planck, pero justo al = llegar a la altura de Lyman se le acaba la energ&iacut= e;a. O sea, justo en el momento de alcanzar los requisitos cuánticos se le acaba la energía cinética y se queda sin electroide.

Así= , no le queda más remedio que volver a caer en el protón y reinici= ar el ciclo. Cualquier fotón que esté pasando por el átomo solamente le puede entregar (no quitar) energía. Si un fotón está en fase de quitarle energía, al alejarse se lo devuelve = y no pasó nada.

Si el electrón, antes de caer, tenía energía extra como para superar la altura de Lyman, la alcanzaría antes, pero la reducción del tiempo es mayor que el mínimo cuántico. Es que la variación de tiempo en función de = la variación de energía es una función del tipo t=3De-3/2

Este proce= so se puede comprender mejor visualizando la formación del electroide. Al subir el electrón, se va desarrollando el electroide, pero al alejar= se del protón, la energía de tal electroide se va consumiendo y convirtiendo en campo estático del electrón y del protó= ;n. La velocidad de este desarrollo es la de la luz y es similar a la expansión lateral de líneas electrodinámicas de un fotón. O sea, la energía por el intervalo de su variaci&oacut= e;n es constante. Así, la formación del electroide (solamente su = formación, y no cuando el electrón se mueve con velocidad constante) es regido = por reglas cuánticas.

En resumen= , si el electrón alcanza la altura de Lyman c= on más energía, está dispuesta a emitirla si un fot&oacut= e;n que está pasando en fase adecuada se lo pide.

Si no pasa ningún fotón, el electrón sigue subiendo de tal manera= que la altura de Lyman es considerada como superfic= ie de lanzamiento (con su energía restante) y nuevamente el electrón "corre para alcanzar la constante de Planck". Así llega a la altura de Balmer y sucede= lo mismo que sucedió en la altura de Lyman,= pero con los valores propios de tal altura.

En la altura de Balmer puede repetirse lo descrito y = llegar a la altura de Paschen; y así se forman = las alturas ya conocidas.

En resumen= , la emisión de fotón solamente sucede a las alturas cuánti= cas.

La agitación térmica produce variaciones de la energía de= los electrones y es emitida como espectro continuo. Pero este espectro se distribuye alrededor de las alturas cuánticas y la energía promedio de cada valor del espectro continuo es mucho menor que los fotones emitidos del modo cuántico. En general, estas emisiones agotan la energía cinética del electrón hasta estabilizarlo en u= n botamiento a una altura cuántica.

El modo cuántico es cuando, por ejemplo, de la altura de Balmer el electrón cae y al ser reemitido le quitan la energía en la altura de Lyman (1216 Ä). Esta emisi&oacut= e;n genera una raya luminosa en el fondo del espectro continuo porque la energía media de esta banda es mucho mayor, ya que la banda es muy estrecha.

Ahora, vea= mos otro aspecto de la subida del electrón. Cuando es emitido, comienza a subir con dos mecanismos de inercia. Uno es la formación del electro= ide, que lo retarda. El otro es la onda de materia que le confiere su inercia co= mo masa eléctricamente neutra. Esta última, si algo tiende a det= ener al electrón, lo acelera para tratar de compensar el retardo (concepto simple de inercia mecánica). Esta fuerza guarda una proporción lineal con la velocidad. O sea, a doble velocidad, la fuerza generada por la inercia mecánica es doble. Pero al duplicar la velocidad, la formación de electroide es cuadrática, o sea, de 4 veces más energía. Así, la inercia mecánica trabaja en régimen lineal, mientras que el retardo electrostático trabaj= a en régimen cuadrático.

El resulta= do es que al aumentar la velocidad de emisión, el retardo para formar el electroide aumenta al cuadrado y lo obliga a entregar el exceso de energía a la formación del electroide. La formación del electroide lo obliga siempre al mismo régimen de velocidad. As&iacut= e;, el electrón que se absorbió con más energía subirá con la misma velocidad que si no tuviera el exceso, pero generará un electroide de mayor energía.

De esto re= sulta que el electrón siempre tarda el mismo tiempo en alcanzar una determ= inada altura cuántica.

El electrón es obligado a subir en régimen cuántico y "exuda" el exceso de energía como electroide tipo "prefotón". Por eso, siempre se detiene en= la altura de Lyman. Esta altura está dada p= or los valores de la atracción electrostática y la masa del electrón y se comporta como una constante. El electrón se aju= sta a la altura y al tiempo dado, eliminando el exceso de energía cinética como electroide. Si el electrón fuera emitido con me= nos energía, es evidente que no habría exceso para un electroide = sino que simplemente caería de vuelta al protón para ser reemitido. Botaría así hasta que algún fotón pasara sobre = el átomo y el electrón ahora haría lo inverso: le quitar&= iacute;a energía al fotón para quedarse con dicha energía. Este fenómeno genera una raya de absorción.

Se puede v= er que el electrón tiene un "techo" para el salto en la primera altura. Siempre tarda el mismo tiempo, sin importar la energía en exceso. Es debido al comportamiento de la formación del electroide combinado con el comportamiento cuántico de la inercia mecáni= ca.

Cuando lle= ga a la altura de Lyman, si un fotón justo está pasando sobre el átomo con la fase adecuada, el electroi= de recibe el empuje lateral adecuado y se emite el fotón. Si los trenes= de onda son de la misma frecuencia que el fotón a emitir, dicho tren lo incorpora y tenemos el efecto láser.

El "t= iempo cuántico" de la altura de Lyman es = de 7.615 . 10^-17 segundo. Esto es un cuarto de= ciclo de la onda de 912 Ä que es de la energía equivalente a caer el electrón desde infinito hasta la altura de Lyma= n. (1.06 Ä). Si hay un tren de ondas de tal frecuencia, hay efecto láser. Si no hay un tren de tales ondas, cualquier fotón es c= apaz de iniciar la emisión, siempre que exista un medio que proporciona e= lectrones que caen desde infinito. Entonces comienza la generación de fotones = de 912 Ä y se arman los trenes de onda.

En caso de= que los trenes de onda están fuera de fase con el tiempo cuántico= , el electrón no emite el fotón, sino que sigue subiendo. O sea, ocurre una inversión: hasta llegar a la altura de Lyman, el electrón generaba electroide a expensas de su velocidad. Ahora, el electroide se convierte en fotón y, sin empuje para partir, se vuelve sobre el electrón para convertirse en su electroide y acelerarlo hac= ia arriba, reiniciando otro ciclo cuántico que determina la altura de <= span class=3DSpellE>Balmer, cuatro veces mayor que la de Lyman. Aquí hay que mencionar que el tiempo cuántico se duplica. Cua= ndo el electrón comienza su subida al pasar la altura de Lyman, al llegar a doble altura su energía cinética se reduce a la mitad. Pero el tiempo no se duplica aún, y llega en un intervalo men= or que el doble, de modo que no llega hasta el quantum mínimo. Esto le permite formar su electroide con menor intensidad y no es frenado. O sea, el tiempo de llegada no coincide con la energía y no se forma el "techo cuántico". Sucede lo mismo que a una altura menor q= ue la de Lyman. Entonces, dado que el ritmo de convertirse la inercia mecánica en electroide es menor, el electrón sigue subiendo. Esto es debido a que la energía es proporcional a la inversa de la altura, mientras que el tiempo es proporcio= nal a la potencia 3/2 de la altura. Así, se debe llegar 4 veces má= ;s alto para tener un tiempo 8 veces mayor. También se puede interpretar como que el fotón que no se emite, luego de haberse formado, comienz= a su absorción. A medida que se absorbe, su energía disminuye. De = no disminuir, la segunda altura sería en 2 veces la de Lyman, pero para cuando llega ahí ya tiene otro valor cuántico. Así, al ir perdiendo la energía por ser retardado por el núcleo, se va desplazando el segundo "techo cuántico&quo= t;, hasta ser alcanzado recién en la altura de Balm= er.

De manera simila= r, dada la relación de la potencia 3/2 de la altura para dar el tiempo,= se repite el proceso en la altura de Paschen para = una altura 9 veces mayor a la de Lyman y una energía 27 veces menor. 9^3/2 =3D 27

Al caer el electrón desde una altura mayor a una menor, los tiempos de subida siempre son los mismos. Lo que varía es la energía del electr= oide generado al llegar a un techo.

Si hay un = tren de ondas láser, no siempre están en fase con estas frecuencia= s, aunque las relaciones son siempre de fracciones de números chicos, c= omo la relación de la línea de Lyman = y la de caída desde altura Balmer a altura Lyman, que da 4/3. En este caso, el electrón q= ue sube y llega a la altura de Lyman, de cada doce frentes encuentra uno en fase. No se debe olvidar que la emisión es = en el momento de llegar a la altura MENOR inmediatamente después de ser emitido. No interesa el momento en que comienza la caída desde la al= tura mayor; se dispone del tiempo que sea necesario porque durante la caí= da el electrón no es "molestado".

Repetiremo= s que si el electrón recibe excesos de energía de, por ejemplo, los choque de agitación térmica de los átomos, el espectro= de energía es continuo. Las frecuencias del espectro cuántico se generan porque hay muchos más átomos que las generan en compa= ración con cualquier frecuencia del espectro continuo.

La emisión de un fotón debe estar sincronizada con el ciclo de l= as ondas de materia. En la altura de Lyman hay 43 ciclos. En la de Balmer hay 172. En esta última altura es posible acomodar otro ciclo de tal manera que el ti= empo de llegada sea el valor cuántico. La altura debe ser la misma. Una torsión de la trayectoria de subida del electrón debida a una fuerza de desvío puede provocar esto. Si la desviación es excesiva, no alcanza el valor cuántico y sigue subiendo. Si no puede alcanzar la siguiente altura, cae de nuevo sin poder emitir. Pero si se aco= moda un ciclo más en la altura de Balmer, es a expensas de aumentar la velocidad del electrón. Esto provoca, con el mismo tiempo de llegada, que se tenga un electrón de mayor masa y la "constante de techo" se altera. La variación de masa del electrón es más importante en los dos ciclos inmediatos a su emisión porque allí es donde tiene una velocidad del orden de= los 14200 km/seg. Allí la masa del electr&oa= cute;n es de 1/1000 más. En el siguiente ciclo es de 1/5000 más, totalizando una masa de 1.0012 con respecto a la masa en reposo. Como hay 1= 72 ciclos más, se promedia el aumento de masa con los mismos y se divid= e la masa en exceso, resultando valores de un adicional de energía del or= den de 1/140000 que se suma o resta de la energía del fotón emiti= do. Así se genera el espectro fino. Esto se aplica a las demás alturas también.

Nót= ese que la altura de Lyman no tiene espectro fino p= orque en 43 ciclos no es posible acomodar otro sin alterar el techo de tal manera= que no permite generar un fotón, ya que el lanzamiento estaría muy fuera de fase y parece que el electrón prefiere seguir subiendo.

El modelo = del electrón "botante" explica muc= has cosas, además del láser. El átomo de hidrógeno simula ser una esfera porque el lanzamiento es en muchos y diferentes ángulos. El diámetro de los átomos no se duplica. La altura de Lyman es la distancia cuando un átomo lanza su electrón y el vecino lo captura. Esto puede generar una estructura cristalina donde el diámetro atómico e= s la misma altura.

Adem&aacut= e;s, se explica por qué no chocan los electrones en la misma altura en los átomos con muchos nucleones. Si la emisión es alternada, sincronizada y en diversos ángulos, mayormente regidos por la disposición de los nucleones, entonces no tienen por qué choc= ar.

Cuando dos átomos están a una distancia de una altura de Lyman, si lanzan sus electrones en la misma dirección, los dos electroides tienen los campos paralelos y se concatenan. Recordemos que dos conductores= paralelos que conducen corriente continua en el mismo sentido se atraen. Esto se vio detallado en este capítulo. Así, dos electrones que se mueven sobre trayectorias paralelas en el mismo sentido también se atraen. = Si hay así dos electrones en paralelo, que son emitidos por átom= os adyacentes, dichos átomos estarán ligados por sus electrones. Esta atracción dinámica media se opone a la repulsión electrostática y se acomodan a una distancia media igual a la altura= de Lyman. Si dos átomos que no tienen sus electro= nes así alineados se acercan, no habrá atracción; pero si están alineados, quedarán conectados. Este estado de conexión es la covalencia. Por supuesto,= el ritmo debe estar en fase, ya que si uno cae mientras el otro es emitido, habrá solamente repulsión. Pero una vez sincronizados, es una= covalencia estable. Esta sincronización limita= la velocidad de las reacciones químicas covalentes. A un átomo suelen rodear muchos otros átomos que están fuera de fase. Solamente alguno de ellos tiene la fase como para engancharse. Desde luego,= en el caso del hidrógeno atómico, la movilidad del mismo y la intensa atracción covalente acelera la reacción. Pero en la mayoría de las reacciones orgánicas son lentas.

La electrovalencia, donde el metal tiene un electr&oacut= e;n que sobresale por encima de la capa inferior tiene gran predisposición p= ara perder ese electrón en el "pozo" de un halógeno al = que le falta justo este electrón para completar su octeto. Así, la atracción no es por dos electrones que botan en paralelo sino por una atracción electrostática directa. Esto acelera las reacciones= .

Al aumenta= r el tamaño del átomo, es posible acomodar más direcciones = de botamiento. El octeto es una disposición simétrica. En las direcciones de botamiento de los núcleos con varios nucleones ya hay una influencia fuerte de la disposición relativa de los protones dentro del núcleo. Esto conduce a los sub-isótopos, donde un mis= mo número de protones admite distintas disposiciones. El cambio de una a otra de esas disposiciones genera variedades alotrópicas en algunos elementos. Pero, de todos modos, al aumentar el tamaño del át= omo, puede acomodarse más direcciones hasta un tope regido por la geometría de esas disposiciones.

La estruct= ura de los cristales, las formas geométricas que adoptan, es una consecuenc= ia de las direcciones de botamiento. La direcci&oa= cute;n y los ángulos de los "brazos de valencia" de los át= omos también se explican fácilmente de este modo.

Otro fenómeno fácil de explicar es el magnetismo permanente. En una estructura cristalina con átomos alineados, un electrón emiti= do por un primer átomo es capturado por un segundo; luego, este segundo emite y lo captura uno tercero, y así sucesivamente. Es decir, las emisiones son en un solo sentido y el resultado es que los átomos no= se mueven pero los electrones se mueven en un solo sentido. Esto equivale a una línea de conducción electrónica. Esta línea pue= de ser un alambre conductor si en un extremo se suministran electrones y en el= otro extremo se los quita. Pero si en dominios de micro-cristales se cierran las líneas de conducción para formar anillos, estos anillos adecuadamente orientados pueden concatenar sus campos magnéticos y generar un imán permanente. Pueden estar desordenados si los microcr= istales se forman sin la presencia de un campo magnético. Pueden ser ordenad= os "por la fuerza" si un campo magnético tiene la intensidad suficiente como para reorientar algunos átomos en la estructura cristalina. Si el ordenamiento exige poca energía, se trata de un material de una curva de histérisis estr= echa. Si los átomos se afirman más a sus posiciones, tal ciclo es más ancho. Si es posible formar muchos anillos en el mismo volumen, = es un material de alta permeabilidad. Al desmagnetizar por ciclos de campo alternados de reducción paulatina, los anillos de conducción = no se destruyen, pero se orientan en órdenes microscópicos de tal manera que la resultante a mayor distancia es nula.

Obsérvese= que en el modelo orbital no se explica cómo en algunos átomos no = se alinean las órbitas para formar imanes. Si existieran órbitas= , el hidrógeno sería súper-magnético. Pero en el hidrógeno molecular la unión es covalente. Los dos electrones= de ambos átomos de la molécula saltan en trayectorias paralelas y sincronizadas. El campo de cada salto es neutralizado por la siguiente caída y no hay campo magnético resultante.<= /p>

El desarrollo teórico= de arriba es complejo desde el punto de vista práctico, pero es muy elemental desde el punto de vista teórico-matemático. Se lo p= uede tomar como "física-ficción" para evitar polémicas violentas con físicos formados en el siglo 20. El propósito de este libro es netamente práctico.